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: シュレディンガー方程式 : 格子上の粒子の運動 : 格子の運動量とエネルギー   目次   索引

第5.章のまとめ

  1. 一次元格子中の電子の運動方程式


    \begin{displaymath}
i\hbar\frac{d}{dt}\left\langle\left.x_j\right\vert\psi(t)\r...
... -A\left\langle\left.x_{j+1}\right\vert\psi(t)\right\rangle
\end{displaymath}

  2. 周期型境界条件に対する解


    \begin{displaymath}
\left\langle\left.x_j\right\vert p_J\right\rangle =\frac1{\...
...\exp\frac{i2\pi jJ}n=\frac1
{\sqrt n}\exp\frac{ip_Jx_j}\hbar
\end{displaymath}


    \begin{displaymath}
E_I=E_0-2A\cos\frac{p_Ja}\hbar
\end{displaymath}


    \begin{displaymath}
\left\{p_J: \mbox{間隔$\displaystyle\frac{2\pi\hbar}L$、スパン
$\displaystyle\frac{2\pi\hbar}a$}\right\}
\end{displaymath}

  3. 波束の運動         波束: 近接したいくつかの運動量状態の混合状態
  4. 波束の速度

    \begin{displaymath}
v=\left.\frac{dE}{dp}\right\vert _{p=p_J}=\frac{2Aa}\hbar\sin
\frac{p_Ja}\hbar
\end{displaymath}

  5. 不確定性原理         各運動量の近接の程度が、弱いと、波束は 段々拡がってしまう。 したがって、安定な状態は、不確定性原理から、ある程度、空間に 拡がっている。


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Yoichi OKABE 平成19年6月30日